????φk)??+ωk??c??φk??/2)
在这里可以很清楚地看到，场量φk的身份是一个广义坐标算符。
这个算符和后续的自旋变量σ有着明显的异常区间φk??以及一个i，二者无法通过变换完成契合连接。
但如果把它看成是一个波函数的话......
此前提及过。
波函数是复数，复数可以拥有虚部。
粒子轨道的概率方程之所以无法用虚部是因为质量可能为负，但算符化过程却不需要考虑到这事儿。
似乎.....
真的可行？
想到这里。
徐云下笔的速度顿时快了不少。
“H=∫(c??/2π(r，t)????12c??φ??t??tφ)d3r......”
“????????t??tφ=Ek??φ，Ek??=????k??c??+m??c^4......”
“波数k是波长的倒数即k=2πλ，这是满足相对论的能量关系的，所以??t??tφk=??ωk??φk。”
“同时对于自由场，波数k相对应的能量密度是均匀的......”
而另一边。
周绍平也在做着相同的计算。
沙沙沙——
看着计算中的徐云和周绍平，杨老的表情也显得有些严肃。
在计算刚开始的那一个小时里，杨老一直都在座位上修养，确实没有精力关注整个过程。
当他醒来的时候，徐云和周绍平已经定下了绕y轴旋转算符的矩阵元的方案。
这个方案的基底之一就是杨老的杨米尔斯场，因此杨老在徐云计算到哈密顿本征态方程的时候，就意识到了他们可能会遇到问题。
虽然不知道徐云为什么不选择更简单的有限角度的矢量转动，但此时即便调头也来不及了，因此杨老便强打起精神，自己开始琢磨起了解决方法。
靠着自身扎实的物理基础，杨老还真想到了一个方案，但把握也就六七成的样子一一对于一位年逾百岁、听了几个小时报告会的长者来说，这已经是很夸张的数值了。
过了十多分钟。
徐云和周绍平同时放
本章未完，请点击下一页继续阅读！